|
"
0
C
F
G
H
K
L
N
P
S
T
W
Z
А
Б
В
Г
Д
Е
Ж
З
И
Й
К
Л
М
Н
О
П
Р
С
Т
У
Ф
Х
Ц
Ч
Ш
Э
Ю
Я
ДРЕЙФОВЫЕ УРАВНЕНИЯЗначение ДРЕЙФОВЫЕ УРАВНЕНИЯ в математической энциклопедии: - приближенные уравнения движения заряженной частицы в электрическом и магнитном полях, полученные с помощью усреднения по быстрому вращению частицы под действием магнитного поля. Д. у. справедливы в том случае, когда магнитное поле Вмедленно меняется в пространстве и во времени, а электрич. поле Емало по сравнению с магнитным:
Здесь е - малый параметр, wB=еВ/тс- ларморовскаячастота,
где
Система (2) - (4), называемая дрейфовой системой, записана относительно вспомогательных усредненных переменных
Уравнения (3), (4) имеют второй порядок точности по e и определяют величины Величина
для усредненного движения. Возможно обобщение дрейфовой системы на релятивистский случай (см. [2], [3]). Лит.:[1] Боголюбов Н. Н., Митропольский Ю. А., Асимптотические методы в теории нелинейных колебаний, 3 изд., М., 1963; [2] Сивухин Д. В., в кн.: Вопросы теории плазмы, в. 1, М., 1963, с. 7-97; [3] Морозов А. И., Соловьев Л. С, там те, в. 2, М., 1963, с. 177-261. Д. П. Костомаров. |
|
|
|
- ларморовский радиус, v- величина скорости частицы, 
- составляющая скорости в направлении, перпендикулярном магнитному полю. Д. у. получаются из полных уравнений движения разложением по степеням 8 при помощи метода усреднения [1]. Они имеют следующий вид: 
связанных с исходными переменными 
определенными соотношениями. Дрейфовая скорость V др, в уравнении (2) описывает медленное движение по усредненной траектории в направлении, перпендикулярном магнитному полю: 
и 
с точностью до членов первого порядка в течение промежутка времени t, содержащего много ларморовских периодов 
Уравнение (2) имеет первый порядок точности по е.
к-рая представляет собой интеграл дрейфовой системы (2) - (4), является приближенным интегралом истинного движения. Она наз. адиабатическим инвариантом. В статическом случае, когда 
и 
=
уравнение (3) допускает интеграл энергии